哈佛大学物理学院证明了石墨烯超导，所有这些标准都满足于一个简单的模型，该模型由两个时间反转相关的量子霍尔（或平坦的Chern带）铁磁体组成，通过隧道耦合，具有纯粹的排斥相互作用。作者认为，这样一个模型捕捉到了魔角石墨烯的基本物理特性，使其成为由拓扑结构配对产生的超导性的有希望的候选者，这一机制与传统的电子-声子机制有本质的区别。该论文以题为“Charged skyrmions and topological origin of superconductivity in magic-angle graphene”发表在知名期刊Sci. Adv.上。

【图文导读】

图一、赝自旋的定义

扭曲双层石墨烯（左）的几乎平坦带的线性组合产生具有相反Chern数的赝自旋带。位于相反陈扇区的具有相同赝自旋的两个状态具有相同的谷波函数，但通过A-B亚晶格极化进行区分。

图二、隧道诱导超交换J

（上）Chern和赝自旋基对称性的作用。（中）从通过时间反演对称性相关的两个赝自旋铁磁体开始，色散h作为C2z𝒯相关状态（下）之间的隧道，导致超交换项J∼h²/U，作为赝自旋之间的反铁磁耦合与Chern扇区相反。

图三、Sigma模型参数

在介电常数ε = 9.5的情况和不同的栅极屏蔽距离d值下，赝自旋刚度（上）、反铁磁耦合J和赝自旋易面各向异性λ（下）与扭曲角θ的关系。

图四、带电拓扑结构的配对

（A）Chern扇区之一的单电荷e斯格明子。n+和n-中的赝自旋在斯格明子核心中没有反铁磁排列。

（B）n₊-n_-中的斯格明子-反斯格明子对由于反铁磁耦合J而结合在一起，这有利于局部赝自旋反排列形成一个电荷2e。

图五、带电激发的能量学

2e斯格明子的弹性能量与近手性（橙色）和实际（紫色）极限中的粒子-空穴带隙的比率，从自洽Hartree-Fock中提取刚度和带隙值。在灰色虚线下方，斯格明子能量位于粒子-空穴间隙内。

图六、掺杂CP¹模型的大N相图

（A）荷电2e斯格明子填充分数ν的图，它与规整场a_μ的通量f_xy直接相关。

（B）自旋场∆的间隙，与超导相中的超流体刚度成正比。

（C）估算不同J值下CP^N−1模型中的超导T_c。

图七、半填充v =2的魔角石墨烯

半填充时的自旋极化绝缘态有两种可能的情况：（A）相反的自旋带位于赝自旋反铁磁体的间隙内或（B）相反的自旋带位于该间隙外。

【结论展望】

魔角石墨烯中超导电性的发现及其出人意料之外，如果解释只援引常规成分，那将是出乎意料的。相反，作者认为这种观察需要一种不寻常的机制，如本文描述的斯格明子配对机制，它依赖于魔角石墨烯独特的性质。更普遍地说，作者已经从斥力中发现了超导电性的一种新机制，并且在未来探索各种其他环境将是有趣的，这些环境将实现与时间反转共轭体隧道耦合的Chern铁磁体的基本成分。

文献链接：Charged skyrmions and topological origin of superconductivity in magic-angle graphene (Sci. Adv. 2021, DOI: 10.1126/sciadv.abf5299)

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